Эффект Холла без магнитного поля: новый взгляд на невозмутимые системы
Исследование показывает, что эффект Холла может возникать в двумерных системах без внешних магнитных полей благодаря диссипации и взаимодействию, приводящим к появлению членa Черна-Симонса.
![Численное решение самосогласованных уравнений демонстрирует, что при [latex]\mathcal{N}\_{f}=5[/latex] спектральная плотность фермионов и спинов в спиновом стекле и парамагнитном состоянии проявляет омическое и суб-омическое поведение соответственно, а температурная зависимость статической магнитной восприимчивости, особенно при больших значениях [latex]\mathcal{N}\_{f}[/latex], характеризуется плато при [latex]J|\chi(0)|=1[/latex] ниже критической температуры [latex]T\_{c}=J/4[/latex], тогда как малые значения [latex]\mathcal{N}\_{f}[/latex] приводят к сдвигу фазового перехода к более низким температурам из-за квантовых флуктуаций, что также отражается в поведении параметра спинового стекла, демонстрирующего насыщение и подавление при больших и малых значениях [latex]\mathcal{N}\_{f}[/latex] соответственно.](https://arxiv.org/html/2603.11263v1/x3.png)
![В исследовании сверхбыстрой рентгеновской дифракции оксида стронция-титана ([latex]SrTiO_3[/latex]) продемонстрировано, как переход между параэлектрической и ферроэлектрической фазами, а также появление полярной акустической фазы, проявляются в замораживании поперечных оптических и акустических фононов вблизи центра зоны Бриллюэна при температуре 20 K, при этом использование терагерцовых импульсов с энергией около 0.5 THz позволило зафиксировать эти изменения в кристаллической решетке с временным разрешением в 50 фс.](https://arxiv.org/html/2603.12239v1/x1.png)
![Для анализа распада [latex] K_{S} [/latex], была построена трехмерная карта плотности функции меритории, описанной в уравнении (28), при фиксированном значении мнимой части диэлектрической проницаемости [latex] |\Im m[\hat{\epsilon}_{T}^{d}]| = 8 \times 10^{-5} [/latex], позволяющая исследовать зависимость характеристик распада от параметров пространства.](https://arxiv.org/html/2603.11348v1/x1.jpg)
![Структура классов симметрии [latex]\mathbb{E}\mathrm{la}[/latex] представлена в виде частично упорядоченного множества, раскрывая внутреннюю организацию и взаимосвязи между различными симметричными состояниями.](https://arxiv.org/html/2603.12019v1/x1.png)
![Интерферометрия Холла в двуслойном графене демонстрирует осцилляции Ахаронова-Бома в пяти дробных квантовых состояниях ([latex]\nu=-1/2,-2/5,-1/3,1+1/3,1+1/2[/latex]), что позволяет оценить площадь интерферометрической полости в [latex]0.56\, \mu\mathrm{m}^{2}[/latex] и определить заряд квазичастиц на интерферирующей границе при измерениях, проведенных при температуре [latex]20\, \mathrm{mK}[/latex] и магнитном поле [latex]9.95\, \mathrm{T}[/latex].](https://arxiv.org/html/2603.11182v1/fig1_v9.jpg)
![Предварительное охлаждение с использованием различных значений [latex]t_{w}[/latex] демонстрирует, что наиболее быстрое достижение равновесия по энергии обмена и намагниченности на спин наблюдается при [latex]t_{w} = 0.350[/latex], что подтверждается динамической восприимчивостью [latex]\chi^{\text{dyn}}_{\text{st}}[/latex] и амплитудами, полученными из двухэкспоненциальной аппроксимации, указывающими на максимальное подавление мод при этом значении.](https://arxiv.org/html/2603.11326v1/x31.png)

![В соединении YPtBi под давлением наблюдается сверхпроводимость, причём давление незначительно влияет на критическую температуру [latex]T_c[/latex], но расширяет переход и подавляет верхний критический магнитный поток [latex]H_{c2}[/latex], демонстрируя чувствительность сверхпроводящих свойств к внешнему давлению.](https://arxiv.org/html/2603.11464v1/x4.png)