Танцы близких звезд: как приливные силы задают ритм двойным системам
![Наблюдения за двойными звёздными системами показывают, что период обращения [latex]P_{\rm orb}[/latex] тесно связан с периодом вращения [latex]P_{\rm rot}[/latex], причём большинство систем с периодами обращения менее трёх дней демонстрируют синхронизацию, образуя так называемую](https://arxiv.org/html/2603.04554v1/2603.04554v1/x3.png)
Новое исследование посвящено изучению процессов синхронизации вращения и циркуляризации орбит в тесных двойных звездных системах, раскрывая взаимосвязь между периодом обращения, массой звезд и степенью их синхронизации.
![Взаимодействие мод на границе приводит к дроблению заряда возбуждений: при переходе из не взаимодействующей области, где возбуждения обладают зарядом [latex] n_{1,1}e [/latex] или [latex] n_{1,2}e/3 [/latex], во взаимодействующую область, каждый из них расщепляется на два, характеризующихся дробными зарядами [latex] n_{1,1}q_{1,\pm}^{(p)} [/latex] и [latex] n_{1,2}q_{2,\pm}^{(p)} [/latex], что проявляется в суперпозиции пуассоновских процессов и определяется посредством флуктуационной теоремы (FCS) через уравнения (V.3.1), (158) и (159).](https://arxiv.org/html/2603.05088v1/2603.05088v1/x8.png)
![Столкновение продольно поляризованного электронного пучка с высокоинтенсивным линейно поляризованным лазерным импульсом порождает высокоэнергетические гамма-фотоны, первоначально обладающие преобладающей круговой поляризацией, однако дальнейное распространение в остаточном лазерном поле вызывает вакуумный бирефракцию, индуцирующую фазовый сдвиг между параллельными и перпендикулярными компонентами поляризации, что приводит к эволюции состояния поляризации от круговой к эллиптической, отражаемой снижением параметра Стокса [latex]S_2[/latex] и появлением измеримой линейной компоненты [latex]S_1[/latex], а полное описание трансформации поляризации достигается посредством динамики параметров Стокса [latex](S_1, S_2, S_3)[/latex].](https://arxiv.org/html/2603.05282v1/2603.05282v1/x1.png)
![Пределы на отношение ширины распадов частицы Хиггса [latex]\Gamma_{H}/\Gamma_{SM}^{H}[/latex] исследуются в зависимости от массы новой скалярной частицы [latex]m_{S}[/latex], при условии ее вклада в нерезонансные каналы распада, что позволяет установить ограничения, представленные штриховыми линиями для различных значений отношения [latex]\Gamma_{S}/m_{S}[/latex], в то время как сплошные линии отражают ограничения, полученные из прямых поисков частицы Хиггса посредством анализаHiggsBounds, связывая силу сигнала с верхним пределом на общую ширину распадов.](https://arxiv.org/html/2603.05020v1/2603.05020v1/x6.png)

![В алтермагнитных системах, при значениях [latex]t_2 = 0.75[/latex], [latex]V_2 = 2.25[/latex] и [latex]\mu = -2.1[/latex], наблюдается анизотропная сверхпроводящая основное состояние, характеризующееся взаимосвязью между углами [latex]\alpha_A[/latex] и [latex]\alpha_B[/latex], удовлетворяющей условию [latex]\alpha_A + \alpha_B = \pi/2[/latex] и сохраняющей симметрию [latex]C_4\mathcal{T}[/latex], причём угол [latex]\alpha_s = \tan^{-1}(|\Delta_{s}^{y}|/|\Delta_{s}^{x}|)[/latex] демонстрирует зависимость от разности перескоков φ и анизотропии спаривания [latex]V_d[/latex] для энергетических зон [latex]AA[/latex] и [latex]BB[/latex].](https://arxiv.org/html/2603.04503v1/2603.04503v1/x16.png)