Гравитация и Фазовые Переходы: Новый Взгляд из Анти-де Ситтеровского Пространства
![Наблюдаемые линии сосуществования для ансамбля с фиксированными параметрами [latex]\tilde{q}, \tilde{Q}, \mathcal{V}, C[/latex] демонстрируют границы фазовых переходов первого порядка между состояниями с низкой и высокой энтропией на диаграмме [latex]\tilde{Q}-\tilde{T}[/latex] и [latex]\tilde{q}-\tilde{T}[/latex], при значениях параметров [latex]R=1[/latex], [latex]\gamma=0.6[/latex] и различных [latex]C[/latex] или [latex]\tilde{Q}[/latex], причём каждая линия завершается критической точкой, где происходит фазовый переход второго порядка при [latex]\tilde{Q}=\tilde{Q}_{c}[/latex] и [latex]\tilde{T}=\tilde{T}_{c}[/latex] или [latex]\tilde{q}=\tilde{q}_{c}[/latex] и [latex]\tilde{T}=\tilde{T}_{c}[/latex].](https://arxiv.org/html/2602.21930v1/x12.png)
Исследование термодинамических свойств чёрных дыр в пространстве Анти-де Ситтера открывает новые возможности для понимания связи между гравитацией и фазовыми переходами в соответствующей конформной теории поля.
![Энтропия чёрной дыры, скорректированная с учетом метачастиц, демонстрирует зависимость от массы в единицах Планка для различных значений параметра дуальности метачастиц [latex]\tilde{\mu}[/latex], при этом все кривые включают логарифмические поправки к стандартной энтропии Бекенштейна-Хокинга, особенно проявляющиеся при малых массах.](https://arxiv.org/html/2602.21407v1/metaparticle_entropy_vs_mass.png)

![В рамках некоммутативной геометрии, траектория света вблизи заряженной чёрной дыры с параметрами [latex]2M = 1[/latex] и [latex]Q = 0.1[/latex] демонстрирует отклонение от классической геодезической, отражая влияние квантовой структуры пространства-времени на распространение света.](https://arxiv.org/html/2602.22114v1/x16.png)
![В ходе моделирования потока от Mrk 501 установлено, что наилучшее соответствие наблюдаемым данным обеспечивает функция ECPL [latex]H_0[/latex], однако эффект ослабления потока, вызванный рассеянием тёмных фотонов с энергией [latex]ε=5\times 10^{-8}[/latex] и поперечным сечением [latex]A^{\prime}=1~\mathrm{eV}[/latex], также заметно влияет на спектр, что подтверждается результатами, представленными в Таблице 3.](https://arxiv.org/html/2602.21920v1/x6.png)
![В ходе исследования профилей плотности [latex]n_{1d}(z,t)[/latex] после расширения при [latex]t=5~\text{s}[/latex] для энергий [latex]E_f/h = 166, 246, 366~\text{Hz}[/latex], обнаружены выраженные различия между экспериментальными данными и предсказаниями теории сильной связи (SCT) с параметрами [latex]\alpha_0 = 4.29~\text{s}^{-1/3}[/latex], [latex]\beta = 2.97~\mu\text{m}~\text{s}^{-1/3}[/latex], что свидетельствует об андерсоновском переходе при пересечении подвижной границы ([latex]E_c^{\text{exp}}/h \sim eq 237~\text{Hz}[/latex]), подчёркивая важность корректного учёта распределения энергии атомов, заданного уравнением (25), в отличие от упрощённой модели чистого бозе-эйнштейновского конденсата ([latex]f_c = 1[/latex]).](https://arxiv.org/html/2602.22063v1/x6.png)
![Рассматриваемые модели свободных фермионов на решетке, допускающие точное решение, демонстрируют нетривиальную высшую фазу Берри в параметрическом пространстве [latex]S^3[/latex], где взаимодействие между супер-сайтами (состоящими из двух сайтов) определяется скалярными параметрами [latex]m_0[/latex] и векторным параметром [latex]\vec{m}=(m_1, m_2, m_3)^T[/latex], удовлетворяющими ограничению, заданному в уравнении (13).](https://arxiv.org/html/2602.21301v1/x2.png)