Плазменное окружение и уширение спектральных линий: новый взгляд на взаимодействие электронов
В данной работе представлен новый подход к моделированию уширения спектральных линий в плотной плазме, учитывающий влияние плазменного окружения на процессы взаимодействия электронов с атомами.

![В рамках исследования динамики двухфотонного Раби в пределе паритетной симметрии, установлено, что квадратичная динамика фотонов, обусловленная условиями TLS, демонстрирует зависимость низкоэнергетических уровней [latex]E_{n,s}[/latex] от параметра [latex]g_z/\omega[/latex] в двух секторах TLS [latex]\sigma_z = s = \pm 1[/latex], при этом соответствующий параметр сжатия [latex]r_s[/latex] определяет границы стабильности при [latex]g_z/\omega = \pm 1/4[/latex].](https://arxiv.org/html/2603.06547v1/Figures/fig5_QO_TLS_TPRM.png)
![В исследуемой структуре, состоящей из сверхпроводящего бислоя и альтермагнитного изолятора, или трислоя с ферромагнитным изолятором, реализуется возможность управления анизотропией критического тока [latex]I\_{cx} \neq I\_{cy}[/latex] посредством внешнего магнитного поля [latex]\boldsymbol{H}=(H\_{\parallel}\cos\phi,H\_{\parallel}\sin\phi,H\_{\perp})[/latex] за счёт спинового расщепления, обусловленного альтермагнитным тензором [latex]K\_{xx}=-K\_{yy}=K[/latex] и обменным полем [latex]\boldsymbol{h}[/latex], взаимодействующим с вектором Нееля [latex]\boldsymbol{N}[/latex].](https://arxiv.org/html/2603.06188v1/x3.png)
![Наблюдается, что вклад отдельных мгновенных решений в перенормированную числовую волновую функцию при [latex]\hbar = 1/80[/latex] демонстрирует быстрое затухание начальных колебаний с характерным временем порядка [latex]1/\omega[/latex] и амплитудой около -0.3, что обусловлено смешением гауссова состояния с резонансными состояниями вблизи вершины потенциального барьера, как подтверждается их быстро осциллирующими фазами.](https://arxiv.org/html/2603.06575v1/x12.png)
![В исследовании демонстрируется, что фрактоны, разделенные по осям <i>x</i> и <i>z</i>, способны перемещаться в соответствующих плоскостях <i>xyxy</i> и <i>yzyz</i>, причём эти конфигурации, описываемые относительными координатами [latex]\boldsymbol{r}\_{xy}=(1,0)[/latex] и [latex]\boldsymbol{r}\_{yz}=(0,1)[/latex], соответствуют единой волновой функции, объединяя указанные плоскости.](https://arxiv.org/html/2603.05594v1/x1.png)
![Диаграмма Картера-Пенороуза для случая [latex]0 < 6M < l_0 < 6M[/latex] демонстрирует, что сингулярность заменяется пространственно-подобным отскоком, скрытым за горизонтом событий, что указывает на альтернативную модель чёрной дыры без конечной сингулярности.](https://arxiv.org/html/2603.05543v1/x4.png)
![В процессе [latex]e^{-}e^{+}\to\tau^{-}\tau^{+}[/latex] доминирующим вклагом на энергиях, характерных для STCF, является диаграмма Фейнмана высшего порядка, в то время как вклады, опосредованные частицами Хиггса и Z-бозонами, пренебрежимо малы и не учитываются.](https://arxiv.org/html/2603.05846v1/x2.png)
![В диагностике, чувствительной к состоянию, классические стохастические, тепловые и фазово-случайные гравитационные фоны демонстрируют универсальное масштабирование [latex]\Gamma_{02} = 2\Gamma_{01}[/latex], приводя к [latex]R = 1[/latex], в то время как вакуумные флуктуации квантованного гравитационного поля вызывают отклонение [latex]R = 1 + g[/latex], отражая подавление декогеренции в подпространстве состояний [latex]{\vert 0 \rangle, \vert 1 \rangle}[/latex], причём в реальных лабораторных условиях [latex]g \ll 1[/latex].](https://arxiv.org/html/2603.05731v1/o.png)