Скрытые измерения: как запутанность может раскрыть гравитацию за пределами нашего мира
![В предложенной конфигурации параллельного КГЭМ, две тестовые массы, А и В, подготавливаются в пространственных суперпозициях локализованных волновых пакетов с поперечным смещением [latex]\Delta x[/latex], при этом центры систем разделены базовым расстоянием [latex]d[/latex], и гравитационное взаимодействие в течение времени [latex]t[/latex] индуцирует зависящие от ветвления фазы [latex]\phi_{ss'}[/latex], определяемые соответствующими расстояниями [latex]r_{ss'}[/latex] через потенциал [latex]U(r)[/latex].](https://arxiv.org/html/2605.00749v1/qgem_diagram.png)
Новое исследование показывает, что квантовая запутанность массивных объектов может служить чувствительным инструментом для поиска следов дополнительных измерений пространства.

![В бозонном джозефсоновском переходе, функционирующем при конечной температуре, два взаимодействующих региона характеризуются переменной во времени плотностью конденсата бозе-эйнштейна [latex]n_{BEC}^{\pm}(t)[/latex] и тепловой компонентой [latex]n_{T}^{\pm}[/latex], при этом химические потенциалы [latex]\mu^{\pm}[/latex] и доля конденсата [latex]\lambda_{0}^{\pm}[/latex] определяют динамику туннелирования когерентных атомов, обусловленного связью [latex]J[/latex].](https://arxiv.org/html/2604.27809v1/x1.png)
![Если повсеместно отрицательное темпоральное квантовое расширение наблюдается в конгруэнции, то сложность всех будущих сечений [latex]\Sigma_t[/latex] ограничена объёмом начального сечения [latex]\Sigma_0[/latex].](https://arxiv.org/html/2604.27054v1/figs/CCB.png)
![Для оценки степени запутанности в распаде [latex]t\bar{t}[/latex], проводился анализ наблюдаемой [latex]W_{\Lambda}^{t\bar{t}}(P)[/latex], построенной на основе матрицы плотности [latex]\varrho(P)[/latex] и рассчитанной для событий, моделированных методом Монте-Карло, с учётом импульса [latex]p_t[/latex] и скорости [latex]\beta = \lvert\boldsymbol{p}\_{t}\rvert/E\_{t}[/latex] топ-кварков в системе центра масс, что позволило выявить наличие запутанности во всем диапазоне значений β.](https://arxiv.org/html/2604.27130v1/x1.png)
![В рассматриваемом сценарии, при [latex]\Lambda = 10[/latex] ТэВ и доминировании EDM глюонов и EDM нижних кварков над EDM верхних кварков, факторы нормализации [latex]f_X[/latex], достигающие [latex]10^4[/latex] для ртути и ксенона, [latex]10^5[/latex] для иттербия и 11 для радия, учитывают экранирование Шиффа и октапольное усиление, определяя чувствительность к EDM.](https://arxiv.org/html/2604.25516v1/x2.png)
![В ходе анализа распадов [latex]\tau^{-}\to\pi^{-}K\_{S}^{0}\nu\_{\tau}[/latex], экспериментальные данные, полученные коллаборацией Belle II для различных каналов идентификации (электронных и мюонных меток), демонстрируют соответствие теоретическим предсказаниям Стандартной модели для CP-асимметрии, составляющей [latex]A\_{CP}^{\mathrm{SM}}=0.33\%[/latex], с учетом поправок на эффективность выделения [latex]K\_{S}^{0}[/latex].](https://arxiv.org/html/2604.23757v1/figs/ACP_1.png)

![В дискретных энергетических уровнях с равной чётностью наблюдается разрежение собственных значений при удалении от диагонали, при этом повторное скопление вблизи нуля возможно лишь вдоль последовательностей, удовлетворяющих условию постоянства разности индексов [latex] (m\_k - n\_k) = \text{const} [/latex], что демонстрирует асимптотическое поведение системы.](https://arxiv.org/html/2604.21826v1/x1.png)