За гранью компактности: как не-компактные калибровочные теории избегают ‘болот’
Новое исследование показывает, что не-компактные калибровочные теории могут избежать статуса ‘болот’ (swampland) за счет нарушения глобальных симметрий, но это часто приводит к разрушению эффективной теории поля и переходу к высшей размерности.
![Наблюдается резкое увеличение потока [latex]\chi^{zz}(\bm{k}^{\mathrm{max}})[/latex] и системно-зависимого масштабирования при [latex]D\_{a} = -0.1[/latex], что интерпретируется как переход к упорядоченной фазе с вектором [latex]\bm{q} = W[/latex], при этом анализ структуры рассеяния нейтронов в спин-флип канале выявляет характерные четырехкратные точки сжатия, являющиеся признаком спин-жидкости ранга-2 [latex]U(1)[/latex].](https://arxiv.org/html/2602.15662v1/x2.png)
![Наблюдается, что преобразование входного сигнала в карты признаков, включающее логарифмические представления интенсивностей [latex]log-I_1[/latex] и [latex]log-I_2[/latex], а также вычисление модуля когерентности [latex]|\hat{\gamma}|[/latex], позволяет получить признаки, коррелирующие с истинным значением (GT), что указывает на эффективность данного подхода к выделению релевантной информации.](https://arxiv.org/html/2602.15618v1/x1.png)
![Динамика локальной функции заполнения [latex]n_k(x,t)[/latex] после сброса доменной стенки в [latex]\nu=1[/latex] QSSEP описывается стохастическим дифференциальным уравнением, при этом статистические свойства внеравновесной энтропии запутанности [latex]S_\ell(t)[/latex] между интервалами, соединенными в точке [latex]x=\ell[/latex], вычисляются с использованием QGHD, где квантовые флуктуации [latex]n_k(x,t)[/latex] вводятся в виде свободного безмассового бозона на ферми-контуре [latex]\Gamma_t[/latex], разделяющем заполненные и пустые области на плоскости [latex](x,k)[/latex], а вклад в энтропию запутанности для интервала AA во время [latex]t=t_2[/latex] определяется корреляционной функцией твист-полей, вставленных в ферми-точки - пересечение линии [latex]x=\ell[/latex] с ферми-контуром [latex]\Gamma_{t_2}[/latex].](https://arxiv.org/html/2602.15122v1/x1.png)

![Диаграммы Фейнмана, изображающие процесс рассеяния Бхабхи, демонстрируют вклад [latex]s[/latex]-канала (a) и [latex]t[/latex]-канала (b), раскрывая фундаментальные механизмы взаимодействия частиц в данной реакции.](https://arxiv.org/html/2602.15093v1/Diagrams.png)
![Результаты применения квантического генетического алгоритма демонстрируют, что при [latex]n_i = 300[/latex] итерациях, [latex]n_g = 50[/latex] поколениях и численности популяции [latex]n_p = 32[/latex] при вероятностях кроссовера и мутации равных 0.5, алгоритм эффективно оптимизирует параметры как для данных о сверхновых типа Ia, так и для комбинированного набора данных CMB + BAO, подтверждая его универсальность и адаптивность к различным астрофизическим задачам.](https://arxiv.org/html/2602.15459v1/x5.png)
