В поисках нового состояния: Машинное обучение открывает фазовые переходы
![С увеличением размера системы наблюдается сужение пиков скрытой дисперсии при приближении к критическому полю [latex]h_c = 1[/latex], что согласуется с квантовым масштабированием конечного размера и указывает на аналогию между усиленной дисперсией скрытого пространства и расходимостью восприимчивости в классических системах.](https://arxiv.org/html/2602.14928v1/figures/latent_trajectories.png)
Исследователи разработали метод, позволяющий автоматически обнаруживать критические точки и фазовые переходы в сложных системах, от классических материалов до квантовых моделей.
![Состояния Фока [latex]\vec{k}\_{\vec{n}}(\mathfrak{g})\rangle[/latex] и [latex]\vec{k}^{\prime}\_{\vec{n}}(\mathfrak{g}^{\prime})\rangle[/latex], построенные на различных классических геометриях [latex]\mathfrak{g}[/latex] и [latex]\mathfrak{g}^{\prime}[/latex] соответственно, не могут быть непосредственно суперпозированы, поскольку они принадлежат к различным гильбертовым пространствам [latex]\mathcal{H}^{\phi}\_{\mathfrak{g}}[/latex] и [latex]\mathcal{H}^{\phi}\_{\mathfrak{g}^{\prime}}[/latex], для которых не гарантируется унитарное соответствие при [latex]\mathfrak{g}\neq\mathfrak{g}^{\prime}[/latex], а также из-за того, что классические геометрии, связанные с этими состояниями посредством ограничений Гамильтона, не могут быть суперпозированы сами по себе.](https://arxiv.org/html/2602.14282v1/superposition0classical.png)
![В ходе исследования установлено, что доля примесей, покидающих газ-носитель и, следовательно, теряемых системой, зависит от начального отношения [latex]Q/k_F[/latex], при этом эксперименты, посвященные диссипационному течению, проводились при [latex]Q/k_F \leq 0.6[/latex], что указывает на ограничение исследованного диапазона импульсов ниже [latex]2.3k_F[/latex].](https://arxiv.org/html/2602.12320v1/x6.png)
![На схеме демонстрируется различие в содержании квантовых полей, необходимых для вычисления энтропии запутанности подмножеств [latex]A_1[/latex] и [latex]A_2[/latex] в рамках стандартной конформной теории поля, и их объединения, а также соответствующих Q-EWs [latex]\mathcal{W}_{A_1}[/latex], [latex]\mathcal{W}_{A_2}[/latex] и [latex]\mathcal{W}_{A_1 \cup A_2}[/latex] в рамках двойной голографии.](https://arxiv.org/html/2602.12627v1/figures/%22semiclassical.png%22)
![В условиях спин-зависимой периодической решетки, взаимодействие между компонентами бозе-эйнштейновского конденсата определяет формирование квазикристаллических плотностных кластеров с восьмикратной симметрией при умеренных значениях [latex] g_{12} [/latex], однако при усилении этого взаимодействия происходит глобальное фазовое разделение и исчезновение квазикристаллической структуры, демонстрируя чувствительность системы к межкомпонентным взаимодействиям.](https://arxiv.org/html/2602.13129v1/x4.png)

![Данные SYK, проанализированные для моментов [latex]\ln(\overline{\xi(w)^{2}})/N[/latex] при [latex]q=4[/latex], [latex]\beta=20[/latex] и [latex]L=1000[/latex], демонстрируют соответствие с предсказаниями классического действия модели червоточины, описываемого функцией [latex]c\_{1}w\ln(c\_{2}w)[/latex], где наилучшее соответствие достигается при значениях [latex]c\_{1}\approx 0.94[/latex] и [latex]c\_{2}\approx 0.53[/latex].](https://arxiv.org/html/2602.12339v1/x53.png)
![В исследовании структуры квазичастичных энергетических зон сверхпроводника LaNiGa2 с триплетной топологической сверхпроводимостью установлено, что при силе триплетного взаимодействия [latex]\omega = 1[/latex] сохраняется вырождение вблизи границы зоны Бриллюэна, приводящее к безразрывной сверхпроводящей фазе, тогда как в не-унитарном режиме [latex]\omega < 1[/latex] это вырождение снимается, формируя энергетическую щель для квазичастичных возбуждений.](https://arxiv.org/html/2602.12514v1/Fig5.png)