Фононный гребень в InSiTe3: новый взгляд на когерентные колебания
![Исследование спектров комбинационного рассеяния [latex]InSiTe_3[/latex] при 80 K и 300 K в параллельной и перекрестной поляризациях демонстрирует, что движение атомов кремния, обусловленное модой [latex]A_{1g}^{(3)}[/latex], пропорционально квадратному корню из межмолекулярных сил, что подтверждает закономерности, определяемые кристаллической структурой и поляризацией падащего и рассеянного света.](https://arxiv.org/html/2602.20747v1/x2.png)
В статье представлены результаты обнаружения частотного фононного гребня в слоистом материале InSiTe3, обусловленного сильной ангармоничностью и локализованным высокоэнергетическим колебанием.
![В исследовании демонстрируется, как отражение, прохождение и дисбаланс мощности в однослойной среде зависят от частоты ω и горизонтальной волновой компоненты [latex] k_x [/latex], причём анализ, выполненный как для стандартных, так и для силовых мод во внешней среде, выявляет ключевую роль дисбаланса потока мощности [latex] \Delta z [/latex] в определении характеристик распространения волн.](https://arxiv.org/html/2602.20179v1/x8.png)
![Для вращающейся чёрной дыры с массой [latex]10^{6}\,M\_{\odot}[/latex] и [latex]a/M = 0.9[/latex], гравитомагнитная фаза Авраама демонстрирует логарифмическую дивергенцию при приближении внутреннего радиуса к горизонту событий ([latex]r\_{+} \approx 1.44\,r\_{s}[/latex]), а также характерное падение при равенстве внутреннего и внешнего радиусов ([latex]r\_{1} = r\_{2}[/latex]), что указывает на компенсацию заключенного магнитного потока, при этом достигаемые значения фазы достигают порядка [latex]10^{22}[/latex] радиан, отражая значительную величину гравитомагнитного поля вблизи астрофизических чёрных дыр.](https://arxiv.org/html/2602.20337v1/x6.png)
![При анализе поведения [latex]S_{A}[/latex] и [latex]S \equiv \frac{4G_{N}^{(5)}}{V_{2}}S[/latex] при температуре [latex]T = 0.143[/latex] и [latex]C = 35[/latex], установлено, что мнимая часть [latex]S_{A}[/latex] остается инвариантной при замене [latex]i[/latex] на [latex]-i[/latex], что подтверждает симметричность данного компонента относительно изменения знака мнимой единицы при воздействии внешнего магнитного поля [latex]B[/latex].](https://arxiv.org/html/2602.20843v1/x4.png)
![В исследовании линейной сигма-модели продемонстрировано, что соотношение GL позволяет определить температурный интервал [latex]|T_{GL}-T_{c}|[/latex], в котором приближения теории среднего поля становятся недостоверными, что позволяет оценить псевдокритическую температуру как функцию величины явного нарушения симметрии.](https://arxiv.org/html/2602.21095v1/x2.png)

![Поведение однопетлевого коэффициента для энергетической щели двойной потенциальной ямы (слева) и для мнимой части кубической потенциальной ямы (справа) демонстрирует сингулярности при [latex]h = h_c[/latex], после чего при [latex]h > h_c[/latex] наблюдается осцилляторное поведение, подавляющее туннелирование в определенных точках, что указывает на критическую зависимость этих систем от величины параметра [latex]h[/latex].](https://arxiv.org/html/2602.20576v1/x33.png)
![Анализ фазовых сдвигов в процессах, включающих гипероны, позволил уточнить разницу между слабыми и сильными фазами [latex] (\delta_{P}-\delta_{S})_{\Xi^{-}} [/latex] и [latex] (\xi_{P}-\xi_{S})_{\Xi^{-}} [/latex], результаты, представленные в данной работе, согласуются с предыдущими измерениями коллаборации BESIII по распаду [latex] J/\psi [/latex] и отличаются от теоретических предсказаний Стандартной модели, что указывает на потенциальные отклонения от неё и необходимость дальнейшего исследования сильных взаимодействий адронов.](https://arxiv.org/html/2602.20524v1/x6.png)