Тёмная материя под микроскопом: новые ограничения на взаимодействие с фотонами
![На основе полученных данных установлены верхние пределы для параметра кинетического смешения ε в зависимости от массы темного фотона [latex]m_{A^{\prime}}[/latex], полученные посредством анализа каналов [latex]B_{x}B_{y}[/latex] и [latex]B_{y}B_{x}[/latex] с применением метода вычитания шума по оси [latex]B_{z}[/latex] в качестве когерентного эталона, что позволило повысить чувствительность и достичь предела в более чем [latex]10^{7}[/latex] сканированных масс, при этом среднее логарифмическое значение, усредненное по точкам, отражает стандартное отклонение, а сравнение с теоретическими ограничениями, включая закон Кулона и предполагаемую чувствительность будущих установок, демонстрирует перспективность дальнейших исследований в данной области.](https://arxiv.org/html/2602.22308v1/2602.22308v1/x2.png)
Исследователи установили более строгие ограничения на существование ультралёгких частиц тёмной материи, взаимодействующих с электромагнитными полями, используя передовые методы магнитометрии.
![Наблюдения показывают, что сверхпроводящая температура перехода [latex]T_c[/latex] определяется спектральным весом медленных коллективных мод [latex]\rho_0[/latex], при этом максимальное значение достигается вблизи коррелированной критической точки [latex]p_c[/latex], а подавление [latex]T_c[/latex] с обеих сторон обусловлено лишь конечным инфракрасным диапазоном резервуара медленных мод, что подтверждается универсальным линейным масштабированием между температурой перехода и жесткостью сверхтекучей фазы.](https://arxiv.org/html/2602.22626v1/2602.22626v1/x3.png)

![Для трансляционно и вращательно инвариантных систем пространственное поведение корреляционных функций [latex]g_{ss^{\prime}}(\delta{\bf r})[/latex] и [latex]g_{nn}(\delta{\bf r})[/latex] демонстрирует зависимость от параметров взаимодействия, в частности, при [latex]\ln k_{\rm F}a=2.15[/latex] (Сверхпроводящий режим) и [latex]\ln k_{\rm F}a=0.36[/latex] (переходная область), при этом тип используемой аппроксимации, детализированный в Таблице 1, влияет на характер этих зависимостей.](https://arxiv.org/html/2602.23019v1/2602.23019v1/x1.png)
![Вероятность выживания фотонов [latex]\mathcal{P}\_{\gamma\rightarrow\gamma}[/latex] в не-гауссовом магнитном поле демонстрирует зависимость от параметров не-гауссовости, причём в конкретном сценарии (случай 2) она не зависит от массы аксионаподобных частиц, а наблюдаемое детектором LHAASO высокоэнергетическое излучение может быть объяснено смешиванием фотонов и аксионов в условиях сильного не-гауссового магнитного поля, когда вероятность опускается до уровня [latex]\mathcal{P}\_{\gamma\rightarrow\gamma}=10^{-5}[/latex].](https://arxiv.org/html/2602.23249v1/2602.23249v1/FigNGCase3.png)
![В исследовании продемонстрирована зависимость магнитосопротивления от толщины многослойных структур [latex]NbSe_2[/latex], где колебания сопротивления, наблюдаемые в зависимости от перпендикулярного магнитного поля для три-, четырех-, шестислойных и массивных образцов, демонстрируют температурную зависимость и указывают на изменение электронных свойств материала с уменьшением его толщины.](https://arxiv.org/html/2602.22788v1/2602.22788v1/x2.png)
![Фононно-магнитные спектры в сверхновой фазе демонстрируют зависимость от магнитного поля и наличие взаимодействия между фононами и магнионами, при этом цветовая кодировка отражает относительный вклад фононных и магнионных компонент, а собственная частота составляет [latex]\hbar\omega_0/J = 0.41[/latex].](https://arxiv.org/html/2602.22283v1/2602.22283v1/x2.png)
![Наблюдения за распределением компонент спаривающего амплитудного поля выявили, что в спин-сингулетном состоянии преобладают s-волновые ([latex]\Delta\_{aa;s}^{\uparrow\downarrow}[/latex]), es-волновые ([latex]\Delta\_{aa;es}^{\uparrow\downarrow}[/latex]) и хиральные d-волновые ([latex]\Delta\_{aa;d+id}^{\uparrow\downarrow}[/latex]) спаривания на подрешетке A, в то время как спин-триплетное состояние характеризуется f-волновыми ([latex]\Delta\_{aa;f}^{\uparrow\uparrow}[/latex] и [latex]\Delta\_{bb;f}^{\uparrow\uparrow}[/latex]) и хиральными p-волновыми ([latex]\Delta\_{aa;p+ip}^{\uparrow\uparrow}[/latex] и [latex]\Delta\_{bb;p+ip}^{\uparrow\uparrow}[/latex]) компонентами, распределенными между подрешетками A и B, при этом выбор основного состояния определяется минимизацией энергии конденсации, что позволяет установить фазовые границы, зависящие от параметров μ и [latex]V\_1[/latex].](https://arxiv.org/html/2602.22736v1/2602.22736v1/x4.png)