Неустойчивость в квантовом хаосе: новый взгляд на динамику свободных фермионов
![Динамика локальной функции заполнения [latex]n_k(x,t)[/latex] после сброса доменной стенки в [latex]\nu=1[/latex] QSSEP описывается стохастическим дифференциальным уравнением, при этом статистические свойства внеравновесной энтропии запутанности [latex]S_\ell(t)[/latex] между интервалами, соединенными в точке [latex]x=\ell[/latex], вычисляются с использованием QGHD, где квантовые флуктуации [latex]n_k(x,t)[/latex] вводятся в виде свободного безмассового бозона на ферми-контуре [latex]\Gamma_t[/latex], разделяющем заполненные и пустые области на плоскости [latex](x,k)[/latex], а вклад в энтропию запутанности для интервала AA во время [latex]t=t_2[/latex] определяется корреляционной функцией твист-полей, вставленных в ферми-точки - пересечение линии [latex]x=\ell[/latex] с ферми-контуром [latex]\Gamma_{t_2}[/latex].](https://arxiv.org/html/2602.15122v1/x1.png)
Исследование посвящено описанию неравновесной динамики интегрируемой системы свободных фермионов после резкого изменения параметров, используя обобщенную квантовую гидродинамику.

![Диаграммы Фейнмана, изображающие процесс рассеяния Бхабхи, демонстрируют вклад [latex]s[/latex]-канала (a) и [latex]t[/latex]-канала (b), раскрывая фундаментальные механизмы взаимодействия частиц в данной реакции.](https://arxiv.org/html/2602.15093v1/Diagrams.png)
![Результаты применения квантического генетического алгоритма демонстрируют, что при [latex]n_i = 300[/latex] итерациях, [latex]n_g = 50[/latex] поколениях и численности популяции [latex]n_p = 32[/latex] при вероятностях кроссовера и мутации равных 0.5, алгоритм эффективно оптимизирует параметры как для данных о сверхновых типа Ia, так и для комбинированного набора данных CMB + BAO, подтверждая его универсальность и адаптивность к различным астрофизическим задачам.](https://arxiv.org/html/2602.15459v1/x5.png)

![Сравнительный анализ распределения частиц в эксперименте с двумя щелями демонстрирует, что численное моделирование ансамбля стохастических траекторий, подчиняющихся уравнению Колмогорова, направляемому потенциалом, вытекающим из волновой функции, успешно воспроизводит характерную интерференционную картину, согласующуюся с точным решением свободного уравнения Шрёдингера при [latex] t/τ\_0 = 5 [/latex], где [latex] τ\_0 = \mathrm{M}d^{2}/\hbar [/latex], тем самым подтверждая валидность предложенного стохастического подхода к моделированию квантового поведения.](https://arxiv.org/html/2602.13927v1/x6.png)
![Дисперсия магнитофононов в кристалле скайрмионов демонстрирует квадратичную зависимость от волнового вектора [latex]\omega \sim q^2[/latex] при эластичности короткого радиуса действия, переходящую к зависимости типа [latex]\omega \sim q^{3/2}[latex] под влиянием кулоновских взаимодействий дальнего радиуса действия, при этом слабое закрепление на моаро-структуре приводит к появлению энергетической щели.](https://arxiv.org/html/2602.15016v1/fig4.png)
![На графиках демонстрируется зависимость величины [latex]r_{T}[/latex] от [latex]\Delta N = N_{t} - N_{p}[/latex], причем для левого графика [latex]\Delta N \leq 1[/latex], а для правого - [latex]\Delta N \geq 1[/latex]; в обоих случаях рассматривается преинфляционная стадия, доминируемая излучением ([latex]\zeta \rightarrow 1[/latex]), при этом величина [latex]\epsilon_{p}[/latex] оценивается непосредственно по числу e-сверток, а не через соотношения согласованности, восстанавливающиеся лишь при [latex]k \gg T[/latex].](https://arxiv.org/html/2602.14235v1/x4.png)