Ядро в фокусе: Новый метод для изучения неустойчивых состояний

Исследователи разработали усовершенствованный алгоритм для точного расчета широких многочастичных резонансов в легких ядрах, открывая новые возможности для понимания структуры атомных ядер.
![Диаграмма фаз, построенная на основе инфлексных точек изменения числа кварков [latex]\Delta Q_{q+1}[/latex] и [latex]\Delta Q_{\bar{q}-1}[/latex], демонстрирует псевдокритические температуры и положение хирального перехода, где скачки между значениями ±3 и ±1 для кваркового зонда указывают на точки критических изменений и расходимости вблизи критической точки, отражая процесс поглощения пробных частиц средой.](https://arxiv.org/html/2601.15839v1/x8.png)
![Радиоспектры окрестностей сверхмассивной черной дыры M87<i> и туманности Crab демонстрируют, что механизм преобразования фотонов DP изменяет радиоконтинуум по сравнению с исходными моделями излучения, причём для M87</i> параметры [latex]m_{A^{\prime}}=1.38\times 10^{-{13}}\,\mathrm{eV}[/latex] и [latex]\epsilon=2\times 10^{-3}[/latex], а для туманности Crab - [latex]m_{A^{\prime}}=5\times 10^{-7}\,\mathrm{eV}[/latex] и [latex]\epsilon=10^{-7}[/latex].](https://arxiv.org/html/2601.15985v1/x5.png)

![В исследовании взаимосвязь между вероятностями распадов [latex] \bar{\cal B}(B_{s}\to\tau^{+}\mu^{-}) [/latex] и [latex] {\cal B}(\bar{B}^{0}\to\bar{K}^{\*0}\tau^{+}\mu^{-}) [/latex] демонстрирует зависимость от массы гипотетической частицы Z′, при которой для [latex] M_{Z^{\prime}} = 1 [/latex] ТэВ и [latex] M_{Z^{\prime}} = 3 [/latex] ТэВ наблюдается корреляция, обусловленная ограничениями, наложенными на распады заряженных лептонов.](https://arxiv.org/html/2601.16001v1/LogPlot3000.png)
![При измерении микроскопических флуктуаций пространства-времени, направление этих флуктуаций определяется знаком среднего значения [latex]\bar{X}^{\alpha}_{0}[/latex]: если [latex]\bar{X}^{\alpha}_{0}[/latex] отрицательно при [latex]X^{\alpha}[/latex] больше нуля, и соблюдаются условия [latex]\bar{X}^{\alpha}_{0}/2 < L_{-} \leq \bar{X}^{\alpha}_{0}[/latex] и [latex]L_{+} \geq \bar{X}^{\alpha}_{0}[/latex], то флуктуации направлены в одну сторону, а при положительном [latex]\bar{X}^{\alpha}_{0}[/latex] - в противоположную.](https://arxiv.org/html/2601.15649v1/x2.png)
![Наблюдается зависимость между недостающей массой и инвариантной массой реконструированных частиц, соответствующих гипотезе распада [latex]\eta \to \pi^{+}\pi^{-}e^{+}e^{-}\eta\to\pi^{+}\pi^{-}e^{+}e^{-}[/latex], как в моделировании методом Монте-Карло, так и в экспериментальных данных, при этом наложенная красная линия указывает на выбранное ограничение для анализа.](https://arxiv.org/html/2601.15887v1/x4.png)
