Хаос под контролем: Как неабелевы симметрии влияют на квантизацию
![Наблюдения за эволюцией энтропии фон Неймана для начальных состояний Изинга и IsoVar демонстрируют масштабирование конечного размера, сдвинутое относительно энтропии Пейджа, и показывают, что эти системы, эволюционируя под SU(2)-симметричным гамильтонианом, приближаются к поведению, характерному для случайных состояний, ограниченных скалярным зарядом U(1) или условием [latex]\sigma\_{x}^{2}=\sigma\_{y}^{2}=\sigma\_{z}^{2}=L/6[/latex], что указывает на универсальность в динамике запутанности.](https://arxiv.org/html/2604.05043v1/x4.png)
Новое исследование показывает, что квантовые системы с неабелевыми симметриями могут демонстрировать признаки терминализации, но сохраняют статистические отличия от полностью случайных состояний.
![С увеличением времени моделирования [latex]T_f[/latex], численно полученные волновые векторы Блоха всё точнее приближаются к аналитической дисперсии Ритона, что позволяет детальнее исследовать зонные запреты на границе зоны Бриллюэна и повысить разрешение по частоте.](https://arxiv.org/html/2604.03798v1/x9.png)
![Ограничения на эффективные связи [latex]\Lambda_{\gamma}[/latex] и [latex]\Lambda_{\chi}[/latex] для частиц темной материи с массой [latex]m_{\chi} = 10~\mathrm{GeV}[/latex] и медиатора спина-2 с массами [latex]m_{G} = 100~\mathrm{GeV}[/latex], [latex]500~\mathrm{GeV}[/latex] и [latex]1~\mathrm{TeV}[/latex] были спрогнозированы для будущих экспериментов на Большом адронном коллайдере (HL-LHC), при этом желтая заштрихованная область указывает на 95%-е доверительные интервалы для процесса [latex]pp\to Gjj\to\chi\chi jj[/latex], полученные с использованием рабочего процесса BDT, а пунктирные контуры отражают параметры, согласующиеся с наблюдаемой реликвией темной материи и преобладающим внерезонансным производством при различных температурах повторного нагрева.](https://arxiv.org/html/2604.02604v1/Figures/freeze_in_combined_log_mG_1e+03.png)
![Расширение системы приводит к деформации спектра, что проявляется в потере адиабатической последовательности, инжекции энергии и физическом красном смещении отклика, как демонстрируется анализом энергетической щели [latex]\Delta(\tau,m)[/latex], неадиабатичности [latex]1-F_{\rm GS}(\tau)[/latex], плотности энергии возбуждения [latex]\epsilon_{\rm exc}(\tau)[/latex] и структурного фактора [latex]\Delta S_q(k,\tau)[/latex] при [latex]N=14[/latex], где наблюдаемое красное смещение пика отклика согласуется с законом [latex]p_{\rm peak}(\tau) \sim eq \pi/a(\tau)[/latex].](https://arxiv.org/html/2604.02777v1/x1.png)
![Траектория [latex]s + s_{+}\[/latex] в комплексной плоскости, зависящая от параметра [latex]\xi\in[0.8, 10][/latex], демонстрирует достижение физических точек при [latex]\xi = 1[/latex] (для перехода [latex]b\to s[/latex], при [latex]m_1 = m_c + m_s[/latex]), [latex]\xi = 2.04[/latex] (для [latex]B\to K[/latex], при [latex]m_1 = M_D^<i>_s[/latex]) и при [latex]\xi = \{3.69, 8.62\}[/latex] (для [latex]B\to K^</i>[/latex], при [latex]m_1 = \{M_D^*_s, M_D_s\}[/latex]), что указывает на зависимость динамики процесса от энергетических порогов, заданных как [latex]s_{th} = 4m_c^2[/latex] для партонных порогов и [latex]s_{th} = 4M_D^2[/latex] для адронных, при этом все массы взяты из работы Navas et al. (2024).](https://arxiv.org/html/2604.01284v1/x14.png)
![В исследовании квантовой информации рыболовства [latex] F_Q(m_s) [/latex] и вероятности преобразования [latex] P_{s\mu} [/latex] демонстрируют зависимость от базовой линии детектора, при значениях [latex] \in_{\mu s} = 1 [/latex], [latex] m_s = 500 [/latex] эВ и [latex] \theta = 10^{-4} [/latex], для нейтринных энергий [latex] E_{\nu} = 220 [/latex] ПеВ, что подтверждается данными, полученными детекторами KM3NeT и IceCube, и подчеркивает влияние характеристик детектора на точность измерений.](https://arxiv.org/html/2604.01256v1/fig6.png)
![В исследовании изучается форма и эволюция таксонов [latex]T_{4c}(2^{++})[/latex] (тетракварков с тензорной структурой) и глюонов в зависимости от энергетического масштаба, при этом учитываются как неопределенности, связанные с Ф-МХОУ (факторизацией мягких и жестких составляющих), так и LDME (матричные элементы локальных операторов), представленные в виде полос и соотношений к центральным предсказаниям, что позволяет оценить вклад различных источников погрешностей в предсказания о свойствах этих частиц.](https://arxiv.org/html/2604.01867v1/x2.png)