Связанный свет: орбитальный момент и корреляции интенсивности
![Интерферометр Ханбури Брауна - Твисса, представленный на рисунке, позволяет измерять корреляции интенсивности света, как временные [latex] \langle I(\mathbf{r}\_{1},t)I(\mathbf{r}\_{2},t+\tau)\rangle [/latex], так и пространственно-угловые [latex] \langle I\_{l}(\rho\_{1},t)I\_{m}(\rho\_{2},t+\tau)\rangle [/latex], используя разветвитель луча и систему зеркал для направления света на детекторы, причём в последнем случае спиральные фазовые пластины, линзы и кольцевые апертуры позволяют селективно регистрировать интенсивности, связанные с определенными угловыми моментами и радиусами.](https://arxiv.org/html/2604.14452v1/x1.png)
Новое исследование раскрывает связь между корреляциями интенсивности света с орбитальным моментом и классическим запутанным состоянием, открывая возможности для характеризации когерентности мод.
![Распределение полюсов-исключений для вращающейся чёрной дыры BTZ (при [latex]\Delta_{+} = 7/3[/latex]) демонстрирует точное соответствие между точками пересечения кривых, определяемых полюсами и нулями запаздывающей функции Грина, и координатами [latex](\mathfrak{m}\_{n},k\_{nj})[/latex], полученными из анализа вблизи горизонта событий, при этом вращение приводит к асимметрии этого распределения относительно мнимой оси.](https://arxiv.org/html/2604.14638v1/x1.png)

![Для эталонных точек BM5 и BM6 наблюдается эволюция выходов [latex]YY[/latex] и температур, демонстрирующая явление «тёмного вымораживания» - процесса, ограничивающего дальнейшее развитие системы.](https://arxiv.org/html/2604.14688v1/x11.png)
![Автоматизированный анализ данных о 15 повторяющихся быстрых радиовсплесках (FRB) позволил выявить фазы вспышек на основе значимости сигнала, превышающей установленные пороговые значения [latex]T_{\rm ref}=5[/latex] и [latex]T_{\rm tri}=10[/latex], что демонстрирует возможность точного определения временных характеристик этих явлений с субкадровой точностью, используя ширину вспышки на уровне 1/10 от пикового значения.](https://arxiv.org/html/2604.15012v1/x15.png)
![Огибающая волнового пакета демонстрирует эволюцию во времени с двумя чётко выраженными временными масштабами: медленную модуляцию с периодом, приблизительно равным [latex]2\pi/(\mu M)[/latex], и быструю осцилляцию с периодом [latex]2\pi/M[/latex], при этом характерные боковые полосы в частотном спектре, возникающие из-за медленной модуляции при частотах [latex]m\_{\phi}\pm 2\mu M\_{\Phi}[/latex], контрастируют с монохромным сигналом, указывая на сложность динамики при сравнимых массах [latex]m\_{\phi} \sim eq M\_{\Phi} \sim eq M[/latex].](https://arxiv.org/html/2604.14480v1/x2.png)
![В исследуемых образцах нетрадиционных сверхпроводников зависимость электрического сопротивления от температуры демонстрирует переход от ферми-жидкостного поведения ([latex]\rho = \rho_{0} + AT^{2}[/latex]) к не-ферми-жидкостному или](https://arxiv.org/html/2604.14952v1/Figure5.png)
![В предложенной схеме эксперимента, аналогичного LDMX, различие в распределениях параметров касания реконструированных треков фоновых фермионов, рассеивающихся независимо, и треков электронов, рожденных в распадах аксионов с коррелированными углами, позволяет, посредством анализа [latex]y_0[/latex], проводить различие между сигналами и фоном, причём приближения [latex]y_0^S \sim eq \frac{1}{\gamma}\,\gamma c\tau[/latex] и [latex]y_0^B \sim eq \delta\theta\,D[/latex] справедливы для малых углов.](https://arxiv.org/html/2604.14285v1/setup2.png)
![Распад [latex]K^{*}\(892)\rightarrow K\ell^{+}\ell^{-}[/latex] демонстрирует зависимость скорости от массы полюса, принимаемой равной [latex]m_{\rho}[/latex], что позволяет исследовать динамику процесса и уточнить параметры взаимодействия.](https://arxiv.org/html/2604.14735v1/x2.png)