Поиск темной материи: новый взгляд на долгоживущие частицы
![Чувствительность к параметру A′ в эксперименте LDMX, спрогнозированная для интегральной светимости 4×[latex]10^{14}[/latex] и 10[latex]10^{16}[/latex], демонстрирует зависимость от предполагаемого фонового шума - при уровне 0.5 событий наблюдается оптимальная чувствительность, в то время как увеличение фона до 5 или 50 событий приводит к её снижению, что отражает ограничения, накладываемые существующими экспериментальными данными, представленными в серой области.](https://arxiv.org/html/2604.14359v1/x10.png)
Исследование посвящено детальному моделированию и анализу данных, которые могут быть получены на эксперименте LDMX при поиске слабо взаимодействующих частиц, претендующих на роль темной материи.
![Наблюдения за эволюцией флуктуаций плотности при [latex]k=60\,h\,\mathrm{Mpc}^{-1}[/latex] демонстрируют, что различные модели распределения скоростей частиц - от степенных законов с [latex]n=-1[/latex] и [latex]n=-2[/latex] до насыщающихся профилей с параметрами [latex]v_0 = 0.01~\mathrm{km/s}[/latex] и [latex]v_0 = 0.1~\mathrm{km/s}[/latex] - определяют последовательные фазы роста возмущений, переходящие от супергоризонтного режима к доминированию гравитационных эффектов, при этом переходные стадии включают конверсионные переходы, акустические осцилляции и затухание.](https://arxiv.org/html/2604.15006v1/x4.png)
![В исследовании, посвящённом гравитационным петлям в шестимерном пространстве-времени с тяжёлыми массами, выявлены допустимые области параметров [latex]\bigl((8\pi G)/(4\pi)^{4},\,g\_{2}/(4\pi)^{4}\bigr)[/latex], демонстрирующие соответствие между результатами, полученными на уровне древовидных диаграмм и однопетлевых вычислений при соблюдении условий линейной унитарности.](https://arxiv.org/html/2604.15235v1/x14.png)
![При превышении внешнего напряжения [latex]V_0[/latex] порога стабильности вакуума [latex]2mc^2[/latex], среда испытывает механический пробой на границе раздела, что проявляется в возникновении отражённого тока частиц, превышающего входящий ([latex]|R|^2 > 1[/latex]), и физически соответствует генерации пар дефектов для снятия напряжения, при этом прошедший режим (обозначен красным) несёт отрицательный ток вероятности, обусловленный инвертированной топологической привязкой и античастичной природой.](https://arxiv.org/html/2604.14378v1/Figure2_KleinMechanismm.png)

![Воспроизведение из работы [40] демонстрирует, что лежащая в основе модель отражает не объективную реальность, а скорее субъективное видение её создателя, запечатлённое в структуре данных.](https://arxiv.org/html/2604.15130v1/figures/sanz_figure4.png)
![Установлена связь между температурной зависимостью удельной теплоёмкости [latex]c(T)[/latex] и верхними границами энтропии запутанности подсистемы, причём для состояний с энергией [latex]E-E^{H}_{0}=O(L^{\alpha})[/latex] относительно основного состояния, где [latex]L[/latex] - линейный размер системы, а показатель степени α лежит в диапазоне [latex]-1 \leq \alpha < d[/latex], наблюдается, что увеличение удельной теплоёмкости при стремлении температуры к нулю соответствует более быстрому росту верхней границы с увеличением [latex]L[/latex], что характерно для случайных квантовых критических точек (пурпурный цвет), жидкостей Латтингера и Ферми (красный цвет), квантовых критических точек с динамическим критическим показателем (синий цвет) и систем с энергетической щелью (зелёный цвет).](https://arxiv.org/html/2604.14143v1/x2.png)