Беспрепятственный поток в квантовой жидкости: парадокс микроскопической примеси
![В ходе исследования установлено, что доля примесей, покидающих газ-носитель и, следовательно, теряемых системой, зависит от начального отношения [latex]Q/k_F[/latex], при этом эксперименты, посвященные диссипационному течению, проводились при [latex]Q/k_F \leq 0.6[/latex], что указывает на ограничение исследованного диапазона импульсов ниже [latex]2.3k_F[/latex].](https://arxiv.org/html/2602.12320v1/x6.png)
Новое исследование показывает, что микроскопическая примесь, движущаяся в одномерной квантовой жидкости, может двигаться без потерь энергии, бросая вызов классическим представлениям о трении и демонстрируя уникальное поведение.
![На схеме демонстрируется различие в содержании квантовых полей, необходимых для вычисления энтропии запутанности подмножеств [latex]A_1[/latex] и [latex]A_2[/latex] в рамках стандартной конформной теории поля, и их объединения, а также соответствующих Q-EWs [latex]\mathcal{W}_{A_1}[/latex], [latex]\mathcal{W}_{A_2}[/latex] и [latex]\mathcal{W}_{A_1 \cup A_2}[/latex] в рамках двойной голографии.](https://arxiv.org/html/2602.12627v1/figures/%22semiclassical.png%22)
![В условиях спин-зависимой периодической решетки, взаимодействие между компонентами бозе-эйнштейновского конденсата определяет формирование квазикристаллических плотностных кластеров с восьмикратной симметрией при умеренных значениях [latex] g_{12} [/latex], однако при усилении этого взаимодействия происходит глобальное фазовое разделение и исчезновение квазикристаллической структуры, демонстрируя чувствительность системы к межкомпонентным взаимодействиям.](https://arxiv.org/html/2602.13129v1/x4.png)

![Данные SYK, проанализированные для моментов [latex]\ln(\overline{\xi(w)^{2}})/N[/latex] при [latex]q=4[/latex], [latex]\beta=20[/latex] и [latex]L=1000[/latex], демонстрируют соответствие с предсказаниями классического действия модели червоточины, описываемого функцией [latex]c\_{1}w\ln(c\_{2}w)[/latex], где наилучшее соответствие достигается при значениях [latex]c\_{1}\approx 0.94[/latex] и [latex]c\_{2}\approx 0.53[/latex].](https://arxiv.org/html/2602.12339v1/x53.png)
![В исследовании структуры квазичастичных энергетических зон сверхпроводника LaNiGa2 с триплетной топологической сверхпроводимостью установлено, что при силе триплетного взаимодействия [latex]\omega = 1[/latex] сохраняется вырождение вблизи границы зоны Бриллюэна, приводящее к безразрывной сверхпроводящей фазе, тогда как в не-унитарном режиме [latex]\omega < 1[/latex] это вырождение снимается, формируя энергетическую щель для квазичастичных возбуждений.](https://arxiv.org/html/2602.12514v1/Fig5.png)
![На двумерной решетке изучается взаимодействие жестких бозонов с [latex]\mathbb{Z}_2[/latex] калибровочным полем, при котором конфигурации электрического поля визуализируются желтыми линиями для [latex]\tau_{\langle i,j \rangle}^x = -1[/latex] и отсутствуют для [latex]\tau_{\langle i,j \rangle}^x = +1[/latex], а магнитный член определяется как произведение калибровочных полей на элементарной ячейке, при этом закон Гаусса, ограничивающий возможные конфигурации материи и электрического поля, рассматривается в физическом секторе.](https://arxiv.org/html/2602.13192v1/x1.png)
![Наблюдается качественное изменение параметра замедления для связи [latex]\Gamma_{B}[/latex] при различных значениях [latex]\lambda_{0}[/latex] и [latex]\mu_{0}[/latex], при начальных условиях ([latex]x_{2}[0]=0.1[/latex], [latex]x_{3}[0]=0.1[/latex], [latex]x_{5}[0]=0.1[/latex]) и значении параметра [latex]h=0.5[/latex], что демонстрирует чувствительность динамики системы к выбору этих параметров.](https://arxiv.org/html/2602.12981v1/x4.png)