Кристаллы без порядка: рождение апериодичности в смешанных бозе-эйнштейновских конденсатах
![В условиях спин-зависимой периодической решетки, взаимодействие между компонентами бозе-эйнштейновского конденсата определяет формирование квазикристаллических плотностных кластеров с восьмикратной симметрией при умеренных значениях [latex] g_{12} [/latex], однако при усилении этого взаимодействия происходит глобальное фазовое разделение и исчезновение квазикристаллической структуры, демонстрируя чувствительность системы к межкомпонентным взаимодействиям.](https://arxiv.org/html/2602.13129v1/x4.png)
Новое исследование показывает, что апериодические фазы могут спонтанно формироваться в бинарных бозе-эйнштейновских конденсатах под воздействием спин-зависимых оптических решеток.

![Данные SYK, проанализированные для моментов [latex]\ln(\overline{\xi(w)^{2}})/N[/latex] при [latex]q=4[/latex], [latex]\beta=20[/latex] и [latex]L=1000[/latex], демонстрируют соответствие с предсказаниями классического действия модели червоточины, описываемого функцией [latex]c\_{1}w\ln(c\_{2}w)[/latex], где наилучшее соответствие достигается при значениях [latex]c\_{1}\approx 0.94[/latex] и [latex]c\_{2}\approx 0.53[/latex].](https://arxiv.org/html/2602.12339v1/x53.png)
![В исследовании структуры квазичастичных энергетических зон сверхпроводника LaNiGa2 с триплетной топологической сверхпроводимостью установлено, что при силе триплетного взаимодействия [latex]\omega = 1[/latex] сохраняется вырождение вблизи границы зоны Бриллюэна, приводящее к безразрывной сверхпроводящей фазе, тогда как в не-унитарном режиме [latex]\omega < 1[/latex] это вырождение снимается, формируя энергетическую щель для квазичастичных возбуждений.](https://arxiv.org/html/2602.12514v1/Fig5.png)
![На двумерной решетке изучается взаимодействие жестких бозонов с [latex]\mathbb{Z}_2[/latex] калибровочным полем, при котором конфигурации электрического поля визуализируются желтыми линиями для [latex]\tau_{\langle i,j \rangle}^x = -1[/latex] и отсутствуют для [latex]\tau_{\langle i,j \rangle}^x = +1[/latex], а магнитный член определяется как произведение калибровочных полей на элементарной ячейке, при этом закон Гаусса, ограничивающий возможные конфигурации материи и электрического поля, рассматривается в физическом секторе.](https://arxiv.org/html/2602.13192v1/x1.png)
![Наблюдается качественное изменение параметра замедления для связи [latex]\Gamma_{B}[/latex] при различных значениях [latex]\lambda_{0}[/latex] и [latex]\mu_{0}[/latex], при начальных условиях ([latex]x_{2}[0]=0.1[/latex], [latex]x_{3}[0]=0.1[/latex], [latex]x_{5}[0]=0.1[/latex]) и значении параметра [latex]h=0.5[/latex], что демонстрирует чувствительность динамики системы к выбору этих параметров.](https://arxiv.org/html/2602.12981v1/x4.png)
![В пятислойном графенах с моаро-ромбоэдрической структурой фазовая диаграмма, зависящая от разности межслойных потенциалов и угла скрутки, демонстрирует чередование фаз с различными числами Черна: аномального кристаллического эффекта Холла (с [latex]C=1[/latex]) и вигнеровского изолятора ([latex]C=0[/latex]), причем анализ полосной структуры и распределения заряда подтверждает формирование сотовой решетки в первой фазе и треугольной - во второй.](https://arxiv.org/html/2602.12737v1/x3.png)
