Квантовые горизонты нитрида бора: свет и материя в новом измерении
![В данной работе демонстрируется, что возбуждение эмиттера в пластине нитрида бора с последующей регистрацией излучения как на частоте [latex]\omega_{eg}[/latex], так и на частоте [latex]\omega_{eg} - \omega_{\text{HPP}}[/latex], в сочетании с детектированием излучения на частоте нулевой линией (ZPL) [latex]\omega_{eg}[/latex], позволяет исследовать квантовую статистику поляритонов, причем наблюдаемая антибунчировка в корреляции между сигналами подтверждает эмиссию одиночных поляритонов.](https://arxiv.org/html/2602.05736v1/x6.png)
Исследование раскрывает потенциал взаимодействия между дефектами цвета в гексагональном нитриде бора и гиперболическими фононными поляритонами для создания перспективных квантовых устройств.
![В рамках исследования замкнутой [latex]AdS[/latex]-[latex]AdS[/latex]-вселенной, вычислено ожидаемое значение и его квадрат для оператора, характеризующего локальную область пространства, что позволяет глубже понять структуру и динамику этой теоретической модели.](https://arxiv.org/html/2602.05939v1/x2.png)

![Поворот контура в комплексной плоскости при заданном значении φ приводит к смене области сходимости интеграла, определяющего функцию [latex]\mathcal{Z}(g\_{\text{YM}},\phi)[/latex], при этом область расходимости расширяется и вращается, а формальная сумма по остаткам сходится в ограниченной области, напоминающей цифру восемь, что аналогично наблюдается и для функции [latex]\mathcal{Z}\_{\text{ScYM}}(g\_{\text{YM}},\phi)[/latex] при отражении относительно оси [latex]y[/latex].](https://arxiv.org/html/2602.05733v1/x4.png)
![В структуре S/FE/S наблюдается спектр феррон-поляритонов и ферронных возбуждений, характеризующийся ветвями [latex]\delta p_{x}[/latex]-феррон-поляритонов ([latex]\omega_{u,l}[/latex], обозначенные синими кривыми) и дисперсией [latex]\delta p_{x}[/latex]-ферронов ([latex]\omega_{1}[/latex], представленная красной кривой), при значениях [latex]{\alpha_{1},\alpha_{2},\alpha_{3}} = \{-2.012,3.608,1.345\} \times 10^{9}\;\text{Nm/C}^{2}[/latex] и [latex]\Omega_{p}=6.39\;\text{THz}[/latex], а также частотами [latex]\delta p_{y,z}[/latex]-ферронов ([latex]\omega_{\pm}[/latex], отображенные сине-красными пунктирными линиями), которые совпадают при сверхпроводящем экранировании и в пределе [latex]\lambda_{\text{eff}} \to \in fty[/latex].](https://arxiv.org/html/2602.05473v1/dispersion.png)
![Численное моделирование эволюции хирального конденсата в квантовом симуляторе спиновой модели [latex]QLM[/latex] (2+1)D демонстрирует, что изменение потенциала строббирования δ и энергии электрического поля [latex]g^2[/latex] позволяет контролировать динамику системы после резкого изменения состояния, причем соответствующие параметры в симуляторе Бозе-Хаббарда ([latex]U[/latex] и δ) подстраиваются для воспроизведения целевой модели [latex]QLM[/latex].](https://arxiv.org/html/2602.04948v1/x1.png)
![Наблюдения за заряженной частицей в магнитном бильярде при различных значениях магнитного поля [latex]B = 0, 1, 2, 4[/latex] демонстрируют различия в микроканонических и тепловых функциях отклика оператора упорядочения во времени, раскрывая тонкости хаотического поведения системы.](https://arxiv.org/html/2602.05322v1/x30.png)
![Условная взаимная информация [latex]I(A:C|B)[/latex] для смешанного состояния, исследованного в иллюстрации 1, демонстрирует зависимость от вероятности [latex]p[/latex] при различных значениях [latex]l_B[/latex] при [latex]l=10^8[/latex], а представленное в виде вставки схлопывание данных, основанное на подходе [latex]I(l|l_B,p)=f[(p-p_c)l_B^{1/\nu}][/latex] с [latex]p_c=1[/latex] и [latex]\nu=1[/latex], указывает на критическое поведение системы.](https://arxiv.org/html/2602.04961v1/x2.png)