Поляритоны в гетероструктурах: новый взгляд на взаимодействие света и материи
![В структуре S/FE/S наблюдается спектр феррон-поляритонов и ферронных возбуждений, характеризующийся ветвями [latex]\delta p_{x}[/latex]-феррон-поляритонов ([latex]\omega_{u,l}[/latex], обозначенные синими кривыми) и дисперсией [latex]\delta p_{x}[/latex]-ферронов ([latex]\omega_{1}[/latex], представленная красной кривой), при значениях [latex]{\alpha_{1},\alpha_{2},\alpha_{3}} = \{-2.012,3.608,1.345\} \times 10^{9}\;\text{Nm/C}^{2}[/latex] и [latex]\Omega_{p}=6.39\;\text{THz}[/latex], а также частотами [latex]\delta p_{y,z}[/latex]-ферронов ([latex]\omega_{\pm}[/latex], отображенные сине-красными пунктирными линиями), которые совпадают при сверхпроводящем экранировании и в пределе [latex]\lambda_{\text{eff}} \to \in fty[/latex].](https://arxiv.org/html/2602.05473v1/dispersion.png)
Исследование демонстрирует создание поляритонов в слоистых структурах из сверхпроводников и сегнетоэлектриков, открывая перспективы для изучения сильного взаимодействия света и материи на терагерцовых частотах.
![Численное моделирование эволюции хирального конденсата в квантовом симуляторе спиновой модели [latex]QLM[/latex] (2+1)D демонстрирует, что изменение потенциала строббирования δ и энергии электрического поля [latex]g^2[/latex] позволяет контролировать динамику системы после резкого изменения состояния, причем соответствующие параметры в симуляторе Бозе-Хаббарда ([latex]U[/latex] и δ) подстраиваются для воспроизведения целевой модели [latex]QLM[/latex].](https://arxiv.org/html/2602.04948v1/x1.png)
![Наблюдения за заряженной частицей в магнитном бильярде при различных значениях магнитного поля [latex]B = 0, 1, 2, 4[/latex] демонстрируют различия в микроканонических и тепловых функциях отклика оператора упорядочения во времени, раскрывая тонкости хаотического поведения системы.](https://arxiv.org/html/2602.05322v1/x30.png)
![Условная взаимная информация [latex]I(A:C|B)[/latex] для смешанного состояния, исследованного в иллюстрации 1, демонстрирует зависимость от вероятности [latex]p[/latex] при различных значениях [latex]l_B[/latex] при [latex]l=10^8[/latex], а представленное в виде вставки схлопывание данных, основанное на подходе [latex]I(l|l_B,p)=f[(p-p_c)l_B^{1/\nu}][/latex] с [latex]p_c=1[/latex] и [latex]\nu=1[/latex], указывает на критическое поведение системы.](https://arxiv.org/html/2602.04961v1/x2.png)
![Процедура CTMRG для треугольной решетки предполагает последовательное обновление тензорных сред посредством сжатий с изометриями, полученными из сингулярного разложения на пунктирных разрезах, что позволяет ренормализовать краевые и угловые тензоры [latex]L_{i}^{\mu}[/latex] и [latex]L_{i}^{\mu\nu}[/latex], составленными из локальных тензоров [latex]M_{i}[/latex] и ассоциированных с ними тензоров связей.](https://arxiv.org/html/2602.05901v1/x1.png)
![Вблизи критической точки, крупномасштабные замкнутые нули Фишера демонстрируют расширение, масштабируемое линейно с параметром [latex]1-g[/latex], что сопровождается расхождением плотности состояний и сингулярностями ван Гове, а также пропорциональным изменением скорости жидкости Латтингера [latex]\sqrt{1-g^{2}}[/latex].](https://arxiv.org/html/2602.05899v1/x4.png)