Тёмный отблеск нейтрино: магнитные моменты и скрытые частицы
![Эксперимент Borexino установил ограничения на эффективный магнитный момент нейтрино, демонстрируя, что при учёте эффектов распространения через тёмные фотоны с массой [latex]M_{A^{\prime}}[/latex], пределы становятся более строгими по сравнению со стандартным предположением об отсутствии массы фотона.](https://arxiv.org/html/2603.25704v1/x1.png)
Новая теоретическая модель исследует возможность существования магнитного момента у нейтрино, порождаемого взаимодействием с тёмным сектором и частицами, выходящими за рамки Стандартной модели.
![Численное исследование ожидаемых значений числа частиц в состоянии [latex]\ket{\Psi}[/latex] показало, что при значениях [latex]\left|\eta\right|=O(\epsilon^{2})[/latex] наблюдается линейная зависимость в логарифмической шкале [latex]\log(1/\left|\eta\right|)[/latex], что позволяет оценить поведение системы вблизи критических параметров.](https://arxiv.org/html/2603.25508v1/x1.png)
![Разрешая парадокс потока, исследование демонстрирует, что причинно-следственный горизонт предсказывает схождение потоков [latex]v_2[/latex] к нулю для [latex]J/\psi[/latex] ([latex]M_c[/latex]) и Υ ([latex]M_b[/latex]) при высоких значениях [latex]p_T[/latex], в отличие от транспортных моделей, постулирующих зависимость потока от длины пути, что подтверждается данными ATLAS и CMS.](https://arxiv.org/html/2603.24623v1/x4.png)
![В исследовании структуры CrSb установлено, что антиферромагнитное упорядочение, проявляющееся в чередовании магнитных моментов вдоль оси c, влияет на температурную зависимость параметров решетки и электронную структуру, демонстрируя изменение объема, обусловленное расширением по оси c, а также влияние на дисперсию фононов и структуру электронных зон, определяемое функцией вложенности [latex]\chi\_{n}(\mathbf{k})=\sum\_{m}\sum\_{\mathbf{q}}(f\_{n}(\mathbf{k})-f\_{m}(\mathbf{k}+\mathbf{q}))/(\epsilon\_{n}(\mathbf{k})-\epsilon\_{m}(\mathbf{k}+\mathbf{q})+i\delta)[/latex], где [latex]f\_{n}(\mathbf{k})[/latex] - функция заполнения, а [latex]\epsilon\_{n}(\mathbf{k})[/latex] - энергия состояния.](https://arxiv.org/html/2603.25317v1/x1.png)
![Наблюдения демонстрируют, что насыщенное эффективное магнитное поле и энергии связанных состояний демонстрируют масштабирование с учетом конечного размера в зависимости от обратной величины числа электронов [latex]1/N_e[/latex], при этом линейная аппроксимация дает значение [latex]B_0 = 0.33293[/latex], а анализ энергий связанных состояний для [latex]N_h = 2, 3, 4[/latex] при различных значениях [latex]\lambda = 1.0, 3.2, 4.4, 6.0[/latex] выявляет зависимость от [latex]1/N_e[/latex] в секторах углового момента, соответствующих возникновению этих состояний ([latex]L = 2, 8, 18[/latex]).](https://arxiv.org/html/2603.24701v1/figs/combinemegaFiniteSize.png)



![Распад сильных взаимодействий для молекул [latex]\Lambda_c \bar{K}^<i>[/latex] и [latex]\Sigma_c \bar{K}^</i>[/latex] демонстрирует преобладание S-волн, при этом в анализе не учитываются конечные состояния с пренебрежимо малыми вероятностями ветвления.](https://arxiv.org/html/2603.24998v1/x7.png)